극대 원환면

틀:위키데이터 속성 추적 리 군론에서 극대 원환면({極大圓環面, 틀:Llang)은 어떤 콤팩트 리 군 속의 연결 콤팩트 닫힌 아벨 부분군 가운데 극대 원소인 것이다.

정의

$G$가 연결 콤팩트 리 군이라고 하자. $G$ 속의, 원환면 ${𝕋}^n$과 미분 동형인 닫힌 부분군

$T\subseteq G$

들의 집합을 생각하자. 이들은 부분 집합 관계에 대하여 부분 순서 집합을 이룬다. 이 부분 순서 집합의 극대 원소를 $G$의 극대 원환면이라고 한다.

성질

연결 콤팩트 리 군 $G$ 및 그 극대 원환면이 주어졌을 때, 모든 원소 $g\in G$는 (임의의) 극대 원환면 $T$의 원소와 켤레 동치이다. 즉, 항상 $x^{-1}gx\in T$가 되는 $x\in G$를 찾을 수 있다.

증명:

임의의 $g\in G$에 대하여, $x^{-1}gx\in T$가 되는 $x\in G$를 찾아야 한다. 이러한 $x$는

$gx\in xT$

이므로, $G/T$ 위의 $G$의 왼쪽 군 작용의 고정점을 이룬다. $T$가 부분군이므로, 반대로 $G/T$의 모든 고정점 $xT$은 이러한 $x$에 대응한다.

$G/T$가 콤팩트 공간이므로, 렙셰츠 고정점 정리를 사용하여, $g$의 작용의 렙셰츠 수가 0이 아님을 보이면 족하다. 렙셰츠 수는 호모토피류에 대하여 불변량이다. $G$가 경로 연결 공간이므로, $g$의 작용은 $1_G\in G$의 작용(즉, 항등 함수)과 호모토픽하며, 항등 함수의 렙셰츠 수는 오일러 지표와 같다. 즉, $G/T$의 오일러 지표 $\chi (G/T)$가 0이 아님을 보이면 족하다.

이를 계산하기 위하여, 원소 $t\in T$ 가운데, $t$로 생성되는 부분군 $t^{\mathbb{Z}}$가 $T$의 조밀 집합을 이루는 것을 고르자. ($T$가 원환면이므로, 이는 항상 가능하며, 거의 모든 $t\in T$에 대하여 이러한 성질이 성립한다.) 그렇다면, $t$의 작용의 고정점은 $T$의 정규화 부분군 ${\mathrm{N}}_G(T)$의 원소이다. 즉, $G/T$ 위의 고정점의 집합은 ${\mathrm{N}}_G(T)/T$이다. $T$가 극대 원환면이라면, 이는 유한 집합이다. 그 모든 원소들은 서로 켤레이므로, 같은 지표를 갖는다. 따라서, 고정점 $T=1_{G}T\in {\mathrm{N}}_{G}T$의 지표가 0이 아님을 보이면 족하다. 이는 1임을 쉽게 확인할 수 있다. 즉, $\chi (G/T)=|{\mathrm{N}}_G(T)/T|\ge 1$이며, 모든 $g\in G$에 대하여 $x^{-1}gx\in T$인 $x\in G$가 존재한다.

존재와 유일성

모든 연결 콤팩트 리 군은 하나 이상의 극대 원환면을 갖는다. 극대 원환면은 일반적으로 유일하지 않지만, 연결 콤팩트 리 군 $G$의 모든 극대 원환면들은 서로 켤레 동치이다.

증명:

임의의 두 극대 원환면 $T$, $T^{\prime }$이 주어졌으며, $t\in T$ 및 $t^{\prime }\in T^{\prime }$에 대하여, $t$로 생성되는 부분군이 $T$의 조밀 집합이며, $t^{\prime }$도 $T^{\prime }$에 대하여 마찬가지라고 하자. 그렇다면, 항상 $gt{g}^{-1}=t^{\prime }$인 $g\in G$를 찾을 수 있으므로, $gT{g}^{-1}=T^{\prime }$가 된다.

즉, 연결 콤팩트 리 군 $G$의 경우 바일 군이 유일하게 정의된다.

단순 리 군과 단순 리 대수는 근계에 의하여 분류된다. 이 경우, 리 군/대수의 바일 군은 그 근계의 바일 군과 일치한다.

차원

연결 콤팩트 리 군 $G$의 극대 원환면의 차원은 $G$의 계수와 같다. 즉, 그 리 대수 $𝔩𝔦𝔢(G)$를 반단순 리 대수와 아벨 리 대수의 직합

$𝔩𝔦𝔢(G)=𝔰\oplus 𝔞$

으로 분해하였을 때, $T$의 차원은 $𝔞$의 차원과 $𝔰$의 딘킨 도표의 꼭짓점의 수의 합과 같다.

$\dim T=\dim 𝔞\oplus |\mathrm{V}(\mathrm{Dynkin}(𝔰))|$

바일 군의 작용

연결 콤팩트 리 군 $G$의 극대 원환면 $T$가 주어졌을 때, 그 바일 군

$\mathrm{Weyl}(G,T)={\mathrm{N}}_G(T)/{\mathrm{C}}_G(T)$

은 $T$ 위에 자연스럽게 작용한다. 이에 대한 몫공간

$T/\mathrm{Weyl}(G/T)$

은 $G$의 켤레류의 공간과 동형이다.

예

유니터리 군 $\mathrm{U}(n)$의 극대 부분군 가운데 하나는 다음과 같이 대각 행렬로 구성되는 부분군이다.

$T=\{\mathrm{diag}(\exp (\mathrm{i}{\theta }_1),\exp (\mathrm{i}{\theta }_2),\dots ,\exp (\mathrm{i}{\theta }_n)):{\theta }_1,{\theta }_2,\dots ,{\theta }_n\in ℝ\}\le \mathrm{U}(n)$

특수 유니터리 군 $\mathrm{SU}(n)$의 극대 부분군 가운데 하나는 다음과 같이 대각 행렬로 구성되는 부분군이다.

$T=\{\mathrm{diag}(\exp (\mathrm{i}{\theta }_1),\exp (\mathrm{i}{\theta }_2),\dots ,\exp (\mathrm{i}{\theta }_{n-1}),\exp (-\mathrm{i}({\theta }_1+{\theta }_2+\cdots +{\theta }_{n-1})):{\theta }_1,{\theta }_2,\dots ,{\theta }_{n-1}\in ℝ\}\le \mathrm{SU}(n)$

특수 직교군 $\mathrm{SO}(2n)$의 극대 부분군 가운데 하나는 다음과 같다.

$T=\{\mathrm{diag}(R({\theta }_1),R({\theta }_2),\dots ,R({\theta }_n)):{\theta }_1,\dots ,{\theta }_n\in ℝ\}\le \mathrm{SO}(2n)$

여기서

$R(\theta )=\left(\begin{array}{cc}\cos \theta & \sin \theta \\ -\sin \theta & \cos \theta \end{array}\right)$

이다. 특수 직교군 $\mathrm{SO}(2n+1)$의 극대 부분군 가운데 하나는 다음과 같다.

$T=\{\mathrm{diag}(R({\theta }_1),R({\theta }_2),\dots ,R({\theta }_n),0_{1\times 1}):{\theta }_1,\dots ,{\theta }_n\in ℝ\}\le \mathrm{SO}(2n+1)$

같이 보기

• 카르탕 부분 대수
• 브뤼아 분해
• 바일 지표 공식

참고 문헌

• 틀:서적 인용

외부 링크

• 틀:매스월드
• 틀:매스월드
• 틀:Nlab