리우빌 장론

틀:위키데이터 속성 추적 양자장론에서 리우빌 장론(Liouville場論, 틀:Llang)은 비임계 끈 이론의 세계면 이론으로 등장하는 2차원 등각 장론이다. 무리 등각 장론의 대표적인 예이며, 1차장들의 스펙트럼이 연속적이다. 모든 상관 함수들이 알려져 있다.

역사와 어원

이 이론의 운동 방정식이 조제프 리우빌이 리만 곡면의 균일화 정리를 증명할 때 사용했던 2차 비선형 편미분 방정식과 유사해 이러한 이름이 붙었다.

정의

리우빌 장론은 스칼라장 $\varphi$와 실수 매개 변수 $b\in ℝ$를 가지는 2차원 등각 장론이며, 그 작용은 다음과 같다.

$S=\frac{1}{4\pi }\underset{\mathrm{\Sigma }}{\int }{d}^{2}x\sqrt{g}(g^{\mu \nu }{\partial }_{\mu }\varphi {\partial }_{\nu }\varphi +(b+b^{-1})R[g]\varphi +4\pi e^{2b\varphi })$

여기서 $g_{\mu \nu }$는 2차원 곡면 $\mathrm{\Sigma }$의 계량 텐서이며, $R[g]$는 그 스칼라 곡률이다. 스칼라장 $\varphi$를 리우빌 장(틀:Llang)이라고 한다.

성질

운동 방정식

리우빌 장의 고전적 운동 방정식은 다음과 같다.

$\mathrm{\Delta }\varphi (x)=\frac{1}{2}(b+b^{-1})R(x)+4\pi b{e}^{2b\varphi (x)}$

여기서

$\mathrm{\Delta }=g^{-1/2}{\partial }_{\mu }(g^{1/2}{g}^{\mu \nu }{\partial }_{\nu })$

는 굽은 공간의 라플라스-벨트라미 연산자이다. 평탄한 공간에서는 이는 다음과 같다.

$(\frac{{\partial }^2}{\partial x^2}+\frac{{\partial }^2}{\partial y^2})\varphi (x,y)=4\pi b{e}^{2b\varphi (x,y)}$

등각 대칭

리우빌 장의 비라소로 대수의 중심 전하(틀:Llang)는 다음과 같다.틀:Rp

$c=1+6(b+1/b{)}^2$

보통

$Q=b+1/b$

로 정의한다.

스펙트럼

리우빌 이론의 (규격화 가능) 상태들은 연산자-상태 대응에 따라서 다음과 같은 꼴의 국소 연산자에 대응한다.틀:Rp

$\exp ((Q+2ip)\varphi )$

여기서 $p\in ℝ$이다. 이러한 상태의 등각 차원은

$\mathrm{\Delta }=Q^2/4+p^2$

이다. 스펙트럼이 연속적이므로, 이 경우 카디 엔트로피 공식이 적용되지 않는다.틀:Rp

또한, 일반적으로

$\exp (2\alpha \varphi )$

$\mathrm{Re}\alpha \le Q/2$

의 형태의 연산자가 존재하지만, $\mathrm{Re}\alpha \ne Q/2$라면 이는 규격화 가능한 상태에 대응하지 않는다. 이 부등식을 자이베르그 한계(틀:Llang)라고 한다.

3점 상관 함수 계수

2차원 등각 장론은 1차장의 스펙트럼과 3점 상관 함수의 계수에 따라서 완전히 결정된다. 리우빌 이론의 경우 3점 계수들이 모두 알려져 있으며, 그 공식을 DOZZ 공식(틀:Llang)라고 한다. 이는 하랄트 도른(틀:Llang), 한스외르크 오토(틀:Llang), 알렉산드르 자몰롯치코프, 알렉세이 자몰롯치코프(틀:Llang) 가 발견하였다.

응용

끈 이론

끈 이론에서, 리우빌 장론은 10차원 미만의 차원에서 존재하는, 소위 비임계 끈 이론(틀:Llang)들의 세계면 등각 장론의 하나로 등장한다.

끈 이론에서, $d$차원 시공간에서 움직이는 비임계 끈의 작용은

$c=26-d$

$Q=\sqrt{(25-d)/6}$

인 리우빌 이론이다.틀:Rp

2차원 양자 중력

리우빌 이론은 또한 (만약 계량 텐서 $g$ 또한 동역학적 장으로 취급한다면) 2차원 양자 중력의 장난감 모형이 된다. 이 경우, 이 이론을 리우빌 중력(틀:Llang)이라고 한다.

각주

• 틀:저널 인용