르베그 분해

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틀:위키데이터 속성 추적 측도론에서 르베그 분해(틀:Llang)는 임의의 시그마 유한 측도절대 연속 성분(絶對連續成分, 틀:Llang)과 특이 연속 성분(特異連續成分, 틀:Llang)과 순수 점 성분(純粹點成分, 틀:Llang)의 합으로 나타내는 표준적인 표현이다. 이 세 성분 가운데 절대 연속 성분과 순수 점 성분의 경우 간단한 구조 정리가 존재하지만, 특이 연속 성분의 구조는 매우 복잡하다. 일부 경우, 특이 연속 성분이 0임을 증명할 수 있다.

복소수 힐베르트 공간 위의 자기 수반 작용소는 그 스펙트럼 위의 측도를 정의하며, 그 르베그 분해는 이에 대응되는 복소수 힐베르트 공간직합 분해를 정의한다.

정의

특이 측도

가측 공간 (X,) 위의 두 측도 μ, ν에 대하여, 만약 다음 조건들을 만족시키는 A,B가 존재한다면, 이 두 측도가 서로 특이 측도(틀:Llang)라고 한다.

  • AB=X
  • μ(AS)=0S
  • ν(BS)=0S

르베그 분해

시그마 유한 측도 공간 (X,,μ)에 대하여, μ르베그 분해는 다음과 같은 꼴의 분해이다.

μ=μac+μs

여기서

또한, 특이 성분 μs는 다음과 같이 추가로 분해된다.

μs=μpp+μsc

여기서

  • μpp는 순수하게 원자로만 구성된 측도이다. 즉, 어떤 가산 집합 𝒞 및 함수 f:𝒞(0,]에 대하여, 다음이 성립한다.
    μpp(S)=C𝒞𝒫(S)f(C)S
    S:(μpp(SC)>0SC=C)
  • μsc는 원자를 갖지 않는다. 즉, 임의의 S에 대하여, 만약 μsc(C)>0이라면, μpp(CS)>0이자 CSCS가 존재한다.

절대 연속 성분 μac라돈-니코딤 정리에 의하여 쉽게 이해될 수 있다. 즉, 특이 연속 성분을 제외하면 르베그 분해의 나머지 두 성분은 쉽게 이해된다.

작용소의 경우

복소수 힐베르트 공간 위의 조밀 부분 집합 D 위에 정의된 자기 수반 작용소 T:D는 그 스펙트럼 σ(D) 위의 측도를 정의한다. 이 경우, σ(D) 위의 측도 μ를 위와 같이 분해할 수 있다.

μ=μac+μsc+μpp

이에 따라, 측도의 분해에 대응하는 힐베르트 공간의 직합 분해를 정의할 수 있다.

=acscpp

칸토어 3진 함수의 그래프

칸토어 3진 함수(Cantor三進函數, 틀:Llang)를 다음과 같이 정의하자.

f:[0,1][0,1]
f:i=1ai3i{(i=1ai1ai2i1)+ai02i0i0=min{i+:ai=1}i=1ai2i1i+:ai=1,a1,a2,{0,1,2}

즉, 이 함수는 수의 3진법 표현에 일종의 알고리즘을 가해 2진법으로 표현된 수를 정의한다.

그렇다면, f누적 분포 함수로 갖는, [0,1] 위의 르베그 측도는 르베그 분해 아래 순수하게 특이 연속 성분만으로 구성된다.

역사

앙리 르베그가 도입하였다.[1]틀:Rp

참고 문헌

틀:각주

외부 링크