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...주를 나타내는 [[아인슈타인 방정식]]의 해이다. 먼지({{lang|en|dust}})로 차 있으며, 먼지의 밀도에 대응하는 양의 [[우주 상수]]를 가진다. 이 해는 일반적으로 불안정하다. ...치 않는 정적인 존재’로 생각했기 때문에, 1917년에 아인슈타인은 기존의 우주관에 부합되는 결과를 얻기 위해 아인슈타인 방정식에 [[우주 상수]] 항 <math>g_{\mu\nu}\Lambda</math>를 추가하였다. ...

[[양자역학|양자물리학]]에서 관측가능량은 양자 상태의 [[상태 공간]]을 나타내는 [[힐베르트 공간]]위의 [[선형 연산자]]이다. [[양자역학의 수학 공식화]]에서, 상태는 힐베르트 공간 <math>V</math> 위의 0이 아닌 벡터로 나타내어진다. ...

...자유롭게 우주 공간을 이동했다. 그리하여 보이게 된 빛이 현재 우리에게 [[우주 마이크로파 배경]]으로 관측되는 그것이다. 재결합은 우주 탄생 이후 약 378,000년 뒤에 일어났으며, 이 지점의 [[적색편이]]는 z = 1,100이다. 이렇게 우주가 투명해지게 된 것을 우주 초기에는 입자들의 온도가 굉장히 높았다. 그럼에 따라 대부분의 광자들의 에너지가 [[수소]]의 [[이온화 에너지]]보다 훨씬 커서, 양 ...

...테이텔보임-사네이 블랙홀'''({{llang|en|Bañados–Teitelboim–Zanelli black hole}})은 음의 [[우주 상수]]를 가진 3차원 [[일반 상대성 이론]]에서 존재하는 [[블랙홀]]이다.<ref name="Carlip">{{저널 인용 | la ...ode=2000PhRvL..85.3758I|issn=0031-9007}}</ref> 하지만 우주 상수가 음인 경우 ([[반 더 시터르 공간]]) 블랙홀이 존재할 수 있다. 이를 '''BTZ 블랙홀'''이라고 한다. 이는 일반적으로 [[전하]] 및 [[각운동량]]을 가질 수 ...

...[[계층 문제#우주 상수 문제|우주 상수 문제]]). 아직 왜 우주 상수가 예측한 값보다 아주 작은지는 알려지지 않았다. 우주 상수는 공간 그 자체의 에너지를 나타내기 때문에, 우주론에서는 [[암흑 에너지]]에 속하고, 우주의 팽창에 기여한다. 우주 상수를 상대성이론에서의 표기 관례<ref>만일 상대성이론 표기 관례를 따르지 않으면 <math>1 \over c^2</math>이 우변 ...

...rld_line.svg|섬네일|241x241픽셀| 밀른 모델에서는과거와 미래의 [[광추]]를 포함하는 [[관측 가능한 우주|관측 가능 우주]]의 시공간 다이어그램의 시공간에 대한 [[특수 상대성이론|특수 상대성]] 이론에 "타 지점"을 추가하면서 설명하고 있다.]] ...론적 원리]]를 따른다. 밀른 모델은 평평한 [[민코프스키 공간]]을 간단히 재 매개변수화 한 것이라는 점에서 [[가속 좌표계|린들러 공간]]과 유사하다. ...

''U''는 유체의 [[속도]] [[벡터장]]을 뜻하며, <math>\eta_{\mu \nu}</math>는 [[민코프스키 공간|민코프스키 시공간]]의 계량 텐서이다. 이상 유체는 별의 내부나 등방성 우주 같은 [[물질]]의 이상적인 분포 모형을 만들기 위해 [[일반 상대성 이론]]에서 사용된다. 후자의 경우, 이상 유체의 [[상태 방정식 ...

만약 <math>d=3,4</math>일 경우, 특별히 다음과 같은 “[[우주 상수]]” <math>\lambda</math> 항을 추가할 수 있다.<ref>{{저널 인용|제목=4-dimensional ''BF'' [[우주 상수]] 항이 없을 때, BF 작용의 [[오일러-라그랑주 방정식]]은 다음과 같다. ...

...주팽창|팽창하는 우주]], [[대폭발|빅뱅]] [[물리 우주론|우주론]]의 다양한 특성에서 기인한다. 우주론적 지평은 [[관측 가능한 우주]]의 크기와 규모를 결정한다. 이 문서에서는 몇 가지 지평들에 대해 설명한다. 우주론적 지평, 다가오는 지평, 우주 빛의 지평이라고도 불리는 입자 지평은 [[우주의 나이|우주 시대]]에 입자에서 나온 빛이 관찰자에게 도달할 수 있는 최대 거리이다. 이는 우주의 관측 가능한 영역과 관측 불가능한 영역 사이의 경 ...

...와는 다르다. 진공 해는 에너지-운동량 텐서의 유일한 항이 [[우주상수|우주 상수 항]]인 람다진공 해 과도 다르다(따라서 람다진공은 우주 모델로 간주될 수 있음). * [[민코프스키 공간|민코프스키 시공간]] ( [[우주상수|우주 상수]]가 없는 빈 공간을 설명함) ...

...ity Press |isbn=978-0-521-57598-0 |pages=24–}}</ref> 광자가 이동하는 동안에 광자가 통과하는 공간 자체가 팽창하므로 우주의 크기는 단순히 [[광속|빛의 속도]]에 우주의 나이를 곱한 거리(138억 [[광년]])로 계산하지 않고 빛의 여기서 <math>N</math>은 <math>n_i</math>(무한대가 될 수 있음)에서 최대이다. 확장하는 우주(<math>\dot{a}>0</math>)에 대한 입자 지평선의 변화는 다음과 같다.<ref name="Evolution2" /> ...

...|일반 상대성]] 이론에 대한 [[일반 상대성 이론의 엄밀 해|엄밀 해]]의 하나로 [[물질]]이 없는(즉, 진공 해이다) 이방성 [[우주]]를 기술한다. 1921년 미국 수학자 [[에드워드 캐스너|에드워드 카스너]]에 의하여 개발되어 그의 이름을 따서 명명되었다.<ref> * 공간 조각의 부피는 항상 <math>O(t)</math>인데, 이는 그 양이 <math>\sqrt{-g}</math>에 비례하고, 또한 ...

..._0</math>들의 공간 위에 정의되는 [[범함수]] <math>\Psi[h_{ij},\phi_0]</math>이다. 이는 양의 [[우주 상수]] <math>\Lambda>0</math>에 대해서만 정의되며, 다음과 같은 [[경로 적분]]으로 정의된다. ...

[[일반 상대성 이론]]에서 '''믹스마스터 우주'''(Mixmaster宇宙, {{llang|en|Mixmaster universe}})는 SU(2) 대칭을 갖는, [[아인슈타인 방정식 ...thbb S^3\times\mathbb R</math>이다. 여기서 3차원 [[초구]] <math>\mathbb S^3</math>는 공간 방향이며, <math>\mathbb R</math>는 시간 방향이다. <math>\mathbb S^3</math> 위에 표준적인 [[구 ...

각지름 거리는 [[물리 우주론|우주]]에 대하여 가정되는 우주론에 따라 상이하게 된다. [[적색편이]] <math> z </math>를 가지는 천체에 대한 각지름 거리는 ...름 거리와 관련이 있으며, 이는 <math> \theta </math>와 <math> x </math> 값으로부터 우주가 [[유클리드 공간|유클리드]] 공간으로 가정한 경우에 계산되는 거리이다. ...

...다고 표현하는 것이다. 이런 상황은 행성, 항성처럼 큰 질량이 있는 물체로부터 아주 멀리 떨어진 우주 한복판에서도 일어나는 현상이다. 우주 한복판에서는 주변에 [[질량]]이 큰 물체가 없다면 [[만유인력]]이 없어 물체의 겉보기 무게가 0이 되기 때문이다 ...에 의하면 모든 질량을 가진 물체는 [[만유 인력]]을 지닌다. 지구에서의 중력은 ‘만유 인력+지구 자전에 의한 원심력’을 의미한다. 우주 공간에서는 지구 자전에 의한 원심력이 존재하지 않으므로, 주변에 존재하는 질량을 가진 물체로 인한 만유인력만이 중력을 형성한다. 그런데 ...

...] · [[전하]] · [[자하]]만으로 결정된다. '''슈바르츠실트 계량'''은 전하·자하가 0인 정적인, 점근적으로 [[민코프스키 공간]]에 존재하는 유일한 구면 대칭 해이며, 회전하거나 대전되어 있지 않는 구형 별을 나타낸다. 만약 별의 크기가 슈바르츠실트 계량보다 작 3차원 이하에서는 이와 같은 [[사건의 지평선]]을 갖는 슈바르츠실트 해가 존재하지 않는다. (다만 음의 [[우주 상수]]의 경우 [[BTZ 블랙홀]]이라는 해가 존재한다.) ...

...르 공간'''(de Sitter空間, {{llang|en|de Sitter space}})은 [[로런츠 다양체]]의 하나다. 양의 [[우주 상수]]를 가지는 [[아인슈타인 방정식]]의 [[진공 해]]이며, [[암흑 에너지]]밖에 없는 진공을 나타낸다. ''n''차원 더시터르 최근에는, 본래 [[특수 상대성 이론]]의 골자로서 [[민코프스키 공간]]이 이용된 것을, 이 더시터르 공간을 새로이 이용해서 [[더시터르 상대성]]이라는 형식을 세우는 것이 일각에서 고려되고 있다. ...

임의의 [[콤팩트 공간|콤팩트]] 아인슈타인 [[리만 다양체]]에 대하여, 다음과 같은 성질이 성립한다. [[일반 상대성 이론]]에서, 시공간의 차원이 3 이상일 때, [[우주 상수]] <math>\Lambda</math>를 가진 진공 해는 아인슈타인 다양체에 해당한다. 물질의 [[에너지-운동량 텐서]]가 0인 ...

중심 아이디어는 눈에 보이는 [[3차원]] [[우주]]가 "초공간"("벌크"라고도 함)라고 불리는 [[칼루차–클레인 이론|더 높은 차원]] 공간 내부의 막으로 제한된다는 것이다. 추가 [[차원]]에 해당하는 시공간이 [[축소화]] 된 경우 관찰된 우주에 추가 차원이 포함되어 있으 == 중력이 약하고 우주 상수가 작은 이유 == ...