중력광자

틀:위키데이터 속성 추적 틀:출처 필요 이론물리학에서, 중력광자(重力光子, 틀:Llang)는 중력자와 연관된 벡터 게이지 보손이다.

칼루차-클라인 이론에서의 중력광자

칼루차-클라인 이론에서는 일반적으로 고차원의 중력장 성분 중 일부가 4차원에서 벡터 입자를 이룬다. 이런 입자들을 중력광자라고 한다. 예를 들어, 가장 간단한, 5차원 시공간을 4차원으로 축소하는 경우를 생각해 보자. 이 경우 5차원 중력장 $G_{MN}$을 다음과 같은 4차원 성분으로 분해할 수 있다.

$G_{MN}=\left(\begin{array}{cc}{G}_{\mu \nu }& G_{\mu 4}\\ G_{4\mu }& G_{44}\end{array}\right)$

여기서 $M,N=0,1,2,3,4$이고, $\mu ,\nu =0,1,2,3$이다. 즉, $G_{\mu \nu }$는 4차원 계량 텐서(중력자)이다. 또한, $G_{\mu 4}=G_{4\mu }=A_{\mu }$는 4차원 벡터장을 이루는데, 이를 중력광자라고 한다. $G_{44}$는 간혹 라디온이라고 불리는 4차원 스칼라장을 이룬다.

고차원에서의 미분동형사상 게이지 대칭은 4차원에서 중력광자의 양-밀스 게이지 대칭으로 나타난다. 즉, 중력광자는 게이지 보손을 이룬다.

확장 초대칭에서의 중력광자

4차원 $𝒩=2$ 초중력 이론에서, 중력자 초다중항은 중력자와 그래비티노 말고도, 벡터장과 스칼라장을 포함한다. (즉, $𝒩=2$ 중력자 초다중항은 $𝒩=1$ 중력자 초다중항과 $𝒩=1$ 벡터 초다중항으로 이루어져 있다.) 중력자 초다중항에 포함된 벡터장을 중력광자라고 한다.

4차원 확장 초대칭 이론은 대개 고차원 초대칭 이론을 칼루차-클라인 이론으로 축소화하여 얻을 수 있다. 이 경우 (확장 초대칭) 중력광자는 대개 칼루차-클라인 중력광자와 같다.

같이 보기

• 라디온