파데예프-포포프 유령

틀:위키데이터 속성 추적 틀:양자장론 양자장론에서 파데예프-포포프 유령(틀:Lang)은 게이지 이론의 경로 적분을 정의할 때 발생하는 가상의 입자들이다. 이들은 실재하지 않으나, 파인먼 도형들을 계산할 때 필요하다.

전개

게이지 장 $A$를 가지고, 게이지 변환들의 군 $G$를 가진 게이지 이론의 경로 적분을 생각하자.

$Z=\frac{1}{\mathrm{vol}(G)}\int DA\exp (iS[A])$.

게이지 군의 부피 $\mathrm{vol}(G)$는 다루기 불편하므로, 대신 게이지 조건(틀:Lang)을 가한다. $F(A)$가 게이지 조건이라고 하자. 그렇다면 이에 대한 디랙 델타와, 이에 대한 야코비안 $\det (\delta G(\alpha (A))/\delta \alpha )$을 경로 적분에 삽입한다.

$Z=\frac{1}{\mathrm{vol}(G)}\int DA\exp (iS[A])\underset{G}{\int }d\alpha \delta (F(A))\det (\delta F(\alpha (A))/\delta \alpha )$.

게이지 이론의 경우, 그 측도 $DA$는 게이지 변환에 대하여 야코비안이 발생하지 않는다. (그렇지 않을 경우는 변칙이라고 하고, 이 경우 게이지 이론은 존재할 수 없다.) 또한, 그 작용 $S[A]$도 게이지 불변이다. 또한, 야코비안 $\det (\delta F(\alpha (A))/\delta \alpha )$는 대개 $\alpha$에 의존하지 않는다. 따라서 $A\mapsto {\alpha }^{-1}(A)$로 변수를 바꾸자.

$Z=\frac{1}{\mathrm{vol}(G)}\int DA\exp (iS[A])\underset{G}{\int }d\alpha \delta (F(A))\det (\delta F(\alpha (A))/\delta \alpha )$

$=\int DA\exp (iS[A])\delta (F(A))\det (\delta F(\alpha (A))/\delta \alpha )$.

따라서, 작용에

$S^{\prime }=-i\log \delta (F(A))-i\log \det \frac{\delta (F(\alpha (A)))}{\delta \alpha }$

두 개의 항이 더해진다. 첫 번째 항은 게이지 고정항(틀:Lang)이다. 두 번째 항은 함수 행렬식이다. 이는 게이지 군이 아벨 군일 경우 상수이며, 게이지 군이 아벨 군이 아닐 경우는 반가환 스칼라장에 대한 경로 적분으로 나타낼 수 있다. 이 장을 파데예프-포포프 유령이라고 한다.

양-밀스 이론의 경우 게이지 조건을

$F(A)=\partial \cdot A$

라고 하자. 게이지 변환은

$\alpha (A)=A+\partial \alpha -i[A,\alpha ]$

이므로,

$\det \frac{\delta F(\alpha (A))}{\delta \alpha }=\det ({\partial }^2-i\partial \cdot [A,\cdot ])$

이다. 이 경우 반가환 딸림표현 복소 스칼라장 $c$를 도입하여, 함수 행렬식을

$\det ({\partial }^2-i\partial \cdot [A,\cdot ])=\int DcD\overline{c}\exp (i\int d^{4}x\overline{c}({\partial }^{2}c-i\partial \cdot [A,c]))$

로 쓸 수 있다. 따라서 작용에 다음과 같은 유령항

$S_{\text{ghost}}=\int d^{4}x\overline{c}({\partial }^{2}c-i\partial \cdot [A,c])$

이 더해진다.

역사

류드비크 파데예프와 빅토르 니콜라예비치 포포프(틀:Llang)가 1967년 도입하였다.

각주

• 틀:저널 인용
• 틀:저널 인용
• 틀:서적 인용