초선택 규칙

틀:위키데이터 속성 추적 틀:접이식 사이드바 양자역학에서 초선택 규칙(超選擇規則, 틀:Llang)은 특정한 꼴의 중첩 상태의 존재를 막는 규칙으로 선택규칙의 확장이다.

정의

양자역학에서 상태 공간인 힐베르트 공간 $\mathscr{H}$를 생각하자. 여기서, 두 상태 $|\varphi ⟩,|\psi ⟩\in \mathscr{H}$가 다음 조건을 만족한다고 하자. 모든 관측가능량 $O$에 대하여,

$⟨\varphi |O|\psi ⟩=0$.

이와 같은 경우, $|\varphi ⟩$와 $|\psi ⟩$ 사이에 초선택 규칙이 존재한다고 한다.

두 상태 사이에 초선택 규칙이 존재할 경우, 한 상태에서 다른 상태로 절대 전이할 수 없다. 해밀토니언 $H$는 항상 관측가능량이므로, $⟨\varphi |H|\psi ⟩=0$이기 때문에 시간 진행에 따라서 $|\psi ⟩$는 $|\varphi ⟩$와 섞일 수 없다. 또한, 관측가능량을 측정하여 파동 함수 붕괴를 일으킬 경우에도 $|\psi ⟩$는 $|\varphi ⟩$와 절대 섞일 수 없다. 따라서, $|\psi ⟩$와 $|\varphi ⟩$의 중첩은 무의미하다. 다시 말하면, 초선택 규칙이 존재하는 두 상태들의 중첩은 두 상태들을 포함하는 통계역학적 앙상블(밀도 행렬)과 실험적으로 구별할 수 없고, 양자 얽힘 따위의 효과를 관찰할 수 없다.

서로 간에 초선택 규칙이 존재하지 않는 상태들이 이루는 부분공간을 초선택 구역(틀:Lang)이라고 한다. 상태 공간 $\mathscr{H}$는 초선택 구역 부분공간들의 직합으로 나타낼 수 있다. 즉, 초선택 구역들을 ${\mathscr{H}}_i$라고 쓰면,

$\mathscr{H}=\underset{i}{⨁}{\mathscr{H}}_i$

의 꼴이다.

예

• 자발적으로 깨지지 않는 전반적 대칭(틀:Lang)이 존재할 경우, 이에 대응하는 보존되는 전하가 존재한다. 이 때, 서로 다른 전하를 가진 상태들 사이에는 초선택 규칙이 존재한다.
  • 다만, 자발 대칭 깨짐이 일어나는 경우에는 이에 따른 초선택 규칙이 없다. 예를 들어, 초전도체 속에서는 양자전기역학의 게이지 대칭이 자발적으로 깨지므로 (BCS 이론), 서로 다른 총 전하를 가진 상태에도 초선택 규칙이 존재하지 않는다. 이는 초전도성에 인하여, 다량의 전하가 "쉽게" 생길 수 있기 때문이다.
• 페르미온을 포함하는 이론의 경우, 총 스핀이 정수인 상태와 총 스핀이 반정수인 상태 사이에는 초선택 규칙이 존재한다.
• 이론에 위상수학적 불변량이 존재하는 경우, 이에 따른 위상수학적 구역(틀:Lang)들 사이에는 초선택 규칙이 존재한다.
  • 간단한 예로, 둘레가 $L=2\pi r$인 원 위에 입자가 존재하고, 원 속에 자기 선속이 존재한다고 하자.틀:Rp 이 경우, 입자의 파동 함수에 $\psi (x+L)=\exp (i\theta )\psi (x)$와 같은 경계 조건을 부여할 수 있다. 이 경우 서로 다른 $\theta$값의 경계 조건을 만족하는 상태들 사이에 초선택 규칙이 존재한다. 이는 아로노프-봄 효과에 해당한다.
  • 양자 색역학과 같이, 진공각(틀:Llang)이 존재하는 경우, 서로 다른 진공각을 갖는 상태들 사이에 초선택 규칙이 존재한다.
• 이론이 상전이를 겪는 경우, 대칭이 깨진 상에서 보통 초선택 규칙이 존재한다.
  • 예를 들어, 2차원 이상에서의 이징 모형의 경우 낮은 온도에서는 평균 스핀이 양수인 상태들과 평균 스핀이 음수인 상태들 사이에 초선택 규칙이 존재한다. 물론, 상전이 온도보다 더 높은 온도에서는 이러한 초선택 규칙이 존재하지 않는다.

역사

초선택 규칙의 개념은 잔카를로 위크(틀:Llang)와 아서 와이트먼, 유진 위그너가 1952년에 도입하였다.틀:Rp 위크와 와이트먼, 위그너는 총 스핀이 정수인 상태들과 총 스핀이 반정수인 상태들 사이에 초선택 규칙이 있다는 사실을 증명하였고, 또 서로 다른 총 전하량을 가진 상태들 사이에도 초선택 규칙이 있다고 제안하였다.

각주

• 틀:저널 인용
• 틀:저널 인용