중력광자 문서 원본 보기

{{위키데이터 속성 추적}}
{{출처 필요|날짜=2013-11-03}}
이론물리학에서, '''중력광자'''(重力光子, {{llang|en|graviphoton|그래비포톤}})는 [[중력자]]와 연관된 벡터 [[게이지 보손]]이다.

== 칼루차-클라인 이론에서의 중력광자 ==
[[칼루차-클라인 이론]]에서는 일반적으로 고차원의 [[중력장]] 성분 중 일부가 4차원에서 벡터 입자를 이룬다. 이런 입자들을 '''중력광자'''라고 한다. 예를 들어, 가장 간단한, 5차원 시공간을 4차원으로 축소하는 경우를 생각해 보자. 이 경우 5차원 중력장 <math>G_{MN}</math>을 다음과 같은 4차원 성분으로 분해할 수 있다.
:<math>G_{MN}=\begin{pmatrix}
G_{\mu\nu}&G_{\mu4}\\
G_{4\mu}&G_{44}
\end{pmatrix}</math>
여기서 <math>M,N=0,1,2,3,4</math>이고, <math>\mu,\nu=0,1,2,3</math>이다. 즉, <math>G_{\mu\nu}</math>는 4차원 [[계량 텐서]](중력자)이다. 또한, <math>G_{\mu4}=G_{4\mu}=A_\mu</math>는 4차원 벡터장을 이루는데, 이를 중력광자라고 한다. <math>G_{44}</math>는 간혹 [[라디온]]이라고 불리는 4차원 스칼라장을 이룬다.

고차원에서의 [[미분동형사상]] 게이지 대칭은 4차원에서 중력광자의 [[양-밀스 이론|양-밀스]] 게이지 대칭으로 나타난다. 즉, 중력광자는 [[게이지 보손]]을 이룬다.

== 확장 초대칭에서의 중력광자 ==
4차원 <math>\mathcal N=2</math> [[초중력]] 이론에서, 중력자 [[초다중항]]은 [[중력자]]와 [[그래비티노]] 말고도, 벡터장과 스칼라장을 포함한다. (즉, <math>\mathcal N=2</math> 중력자 초다중항은 <math>\mathcal N=1</math> 중력자 초다중항과 <math>\mathcal N=1</math> 벡터 초다중항으로 이루어져 있다.) 중력자 초다중항에 포함된 벡터장을 중력광자라고 한다.

4차원 확장 초대칭 이론은 대개 고차원 초대칭 이론을 [[칼루차-클라인 이론]]으로 축소화하여 얻을 수 있다. 이 경우 (확장 초대칭) 중력광자는 대개 칼루차-클라인 중력광자와 같다.

== 같이 보기 ==
* [[라디온]]

{{중력이론}}
{{기본입자}}

{{전거 통제}}

[[분류:보손]]
[[분류:중력]]
[[분류:광자]]
[[분류:이론물리학]]
[[분류:가설상의 아원자 입자]]
[[분류:초대칭]]
[[분류:양자장론]]
[[분류:스핀이 1인 아원자 입자]]