유동 함수 문서 원본 보기

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== 분류 ==
'''유체역학(Fluid_Mechanics)'''

== 요약 ==
'''<nowiki/>'유동함수 (<math>\Psi</math>''', '''Stream Function)''''는 유량함수라고도 하며, 두 점 사이에 흐르는 유량은 '두점에서의 유동함수 차(<math>\Psi_2-\Psi_1</math>)'로 정의된다.

다시 말하면, 유동함수는 함수 그 자체로서 의미를 지닌다기 보다, 유동 함수로부터 여러 개념들을 정의할 수 있다는 점이 핵심이다.

== 2차원 유동함수 ==
'''비압축성 유체, 2차원 <math>xy</math> 좌표계'''에서 질량 보존 법칙 미분방정식

즉, 연속방정식을 정의하면 아래와 같다.

<math>{\partial u\over \partial x}+{\partial v\over \partial y}=0</math> 

적절한 변수변환법을 사용하면, 두 개의 종속변수(<math>u</math>와 <math>v</math>) 대신 한 개의 종속변수('''<math>\Psi</math>''')로 위의 연속방정식을 정의할 수 있게 된다.

'''<math>u={\partial \Psi\over \partial y}</math> ,'''    <math>v=-{\partial \Psi\over \partial x}</math> 

위의 식을 첫번째 연속방정식에 대입하면 아래와 같게 된다.

<math>{\partial \over \partial x}({\partial \Psi\over \partial y})+{\partial \over \partial y}(-{\partial \Psi\over \partial x})={\partial^2 \Psi\over \partial x \partial y}-{\partial^2 \Psi\over \partial y \partial x}=0</math>

<math>u</math> 대신 <math>v</math>에 음 부호를 부여하는 이유는, '''<math>\Psi</math>'''가 <math>y</math>방향으로 증가함에 따라 유동이 왼쪽에서 오른쪽으로 흐르도록 하기 위함이며 유동함수의 부호를 반대로 지정하여도, 유체 유동에 있어서 연속 방정식은 항상 성립한다.

위와 같은 증명을 통해 '''<math>\Psi</math>'''를 알면 유동하는 유체의 '''<math>xy</math>'''축 속도 성분 <math>u</math>와 <math>v</math>를 구할 수 있으며, 이들 해 또한 연속 방정식을 만족하게 된다.

== 유선 ==
또한, 유동함수는 다음과 같은 유용한 물리적 중요성을 가진다.

먼저, 옆 그림에 나와있는 유선(Stream Line)을 따라 다음과 같은 유선의 방정식이 정의된다.

<math>{dy \over dx}={v \over u}    \Rightarrow</math>  <math>-vdx + udy= 0</math> 

위의 방정식에 '''<math>\Psi</math>'''에 대한 정의를 사용하면 아래와 같은 식을 얻는다.

<math>{\partial \Psi\over \partial x}dx + {\partial \Psi\over \partial y}dy = 0</math> 

'''<math>x,y</math>''' 두 변수의 함수인 유동함수('''<math>\Psi</math>''')에 대하여 한 점('''<math>x,y</math>''')에서 미소 거리만큼 떨어진 다른 점 ('''<math>x+dx,y+dy</math>''')까지 사이의 총'''<math>\Psi</math>''' 변화량(<math>d\Psi</math>)은 수학적 연쇄법칙(chain rule)을 적용하여 다음과 같이 도출된다.

<math>d\Psi = {\partial \Psi\over \partial x}dx + {\partial \Psi\over \partial y}dy</math> 

위와 아래의 정의식을 비교하여 보면, 유선을 따라서 <math>d\Psi=0</math> 이라는 것을 알 수 있다. 

그러므로 유선을 따라서 유동함수('''<math>\Psi</math>''')는 일정하고, 식 <math>d\Psi=0</math> 를 적분하면 '''<math>\Psi</math>'''자체는, '<nowiki/>'''유동장의 유선''''이라는 결론에 도달하게 된다.

== 유량 ==
유동함수에 대해 물리적으로 또 다른 중요한 특성이 있다.

<u>''''한 유선에서 다른 유선까지 유동함수 값의 차이는 두 유선 사이의 단위 폭당 체적유량과 같다(<math>\Psi_2-\Psi_1</math>)'''</u>'는 것이 바로 그 특성이다.

이 서술에 대한 설명은 옆의 그림과 함께 두 유선 <math>\Psi_1</math>과 <math>\Psi_2</math>, 그리고 지면 속으로 단위 폭을 가지는 '''<math>xy</math>'''평면상의 2차원 유동을 고려해보자. 정의에 의하면, 어떤 유동도 유선을 가로지를 수 없다. 따라서 두 유선사이의 공간을 차지하는 유체는 항상 같은 두 유선 사이에 한정되어 흐른다. 이는 '''<u>두 유선 사이의 임의의 단면을 통과하는 질량유량은 어떤 순간에도 같다</u>'''는 것을 의미한다. 여기서 단면은 유선1에서 시작해서 유선2에서 끝나기만 하면, 어떤 형상이어도 좋다. 옆 그림의 내용을 예를 들면, 단면 A는 원호 모양이지만, 단면B는 물결 모양을 가진다. '''<math>xy</math>'''평면에서의 정상상태, 비압축성, 2차원 유동에 대하여 두 유선 사이의 체적유량 <math>\dot{V}</math>(단위 폭당)은 일정해야 한다. 그러므로 만약 두 유선이 단면 A에서 단면 B까지의 구간으로 벌어진다면, 두 유선 사이 평균속도는 체적유량이 같게 유지되도록(<math>\dot{V}_B-\dot{V}_A</math>) 감소할 것이다.

== 참조문헌 ==
Cengel, C. (2021). Differential analysis of fluid flow. McGrawHill, Fluid Mechanics. Hanti-Media

{{토막글|물리학|수학}}

[[분류:연속체역학]]
[[분류:유체역학]]